Линейные электрические цепи постоянного и синусоидального тока
Курсовая работа
«Линейные электрические цепи постоянного и синусоидального тока»
Задания
Цель работы: Расчёт и исследование цепей постоянного и синусоидального тока.
Определить:
1) токи всех ветвей схемы, используя МКТ, МУП.
2) ток в выделенной ветви, используя МЭГi, МЭГu.
3) проверить баланс мощностей
4) привести схемы в EWB или Ms для измерения токов ветвей, напряжений на элементах.
Задание 1
Дано:
R1 = 3 Ом, R2 = 10 Ом, R4 = 10 Ом, R5 = 5 Ом, R7 = 2 Ом,
J2 = 1A, E5 = 20B, E6 = 5B.
Задание 2
Дано:
R2 = 5 Ом, R3 = 10 Ом, R4 = 5 Ом, R5 = 5 Ом, R6 = 5 Ом, R7 = 5 Ом,
J4 = 1 A, E1 = 10 B, E6 = 25 B.
Задача 3
Дано:
R1 = 6 Ом, R2 = 3 Ом, R4 = 10 Ом, R5 = 1 Ом, R6 = 3 Ом, R7 = 3 Ом, R8 = 6 Ом,
J2 = 1 A, E3 = 12 B, E4 = 24 B.
Задание 4
Дано:
R1 = 220 Ом, R2 = 120 Ом, R3 = 150 Ом, R4 = 200 Ом, E1 = 10B, E3 = 15B,
f = 120МГц, C1 = 253 мкФ, C2 = 345 мкФ, L1 = 276 мГн, L2 = 138 мГн.
Линейные электрические цепи постоянного тока
Теория, метод контурных токов
Нам дана линейная электрическая цепь. Задача, заключается в нахождении сначала контурных токов, затем и токов в ветвях. Сначала выбираем произвольно направления токов в контурах, его можно выбрать по часовой стрелке и против часовой стрелки, но это условно, так как исходя из полученного в дальнейшем знака, мы будем судить о направлении тока. Воспользуемся фундаментальными законами Кирхгофа. В частности первый закон Кирхгофа: алгебраическая сумма токов, подтекающих к любому узлу схемы, равна 0. Применив закон к примеру (рис. 1) получаем систему уравнений:
.
Выбираем дерево, которое включает в себя максимальное количество ветвей без источников тока. Пусть это будут ветви, содержащие . Затем выбираем контура, и выбираем обход контура. Воспользуемся вторым законом Кирхгофа: алгебраическая сумма падений напряжений в любом замкнутом контуре равна алгебраической сумме ЭДС вдоль того же контура. Для выбранных нами контуров составляем систему уравнений Кирхгофа:
Возьмем токи из первого закона Кирхгофа и подставим их в уравнения из второго закона Кирхгофа. Получим:
Поясним данную систему. Через каждый элемент протекает некоторый контурный ток: . Значит падение напряжения на элементе обусловлено протеканием через него всех контурных токов, причем напряжение от собственного контурного тока всегда берется со знаком плюс. Падения напряжений от остальных контурных токов берутся со знаком плюс, если направления контурных токов совпадает с направлением рассматриваемого тока, и в обратном случае с минусом.
Затем записываем матрицу сопротивлений симметричную относительно главной диагонали. В правой части мы записываем сумму ЭДС входящих в контур если направление ЭДС совпадает с направлением обхода контура, то она со знаком «+», в противном случае – со знаком минус. При переходе от токов ветвей к контурным токам первый закон Кирхгофа выполняется всегда.
Определяем количество уравнений МКТ, по формуле:
(где N-число (узлов, ветвей, уравнений))
Если в цепи присутствуют независимые источники тока, то число уравнений уменьшается на количество источников токов:
. (где Nj – число источников тока)
Записываем уравнения МКТ в общем виде:
,
Получаем матричное уравнение по МКТ.
Запишем алгоритм записи уравнений по МКТ:
1) чертится граф;
2) выбирается дерево;
3) выбираются независимые контуры путем добавления хорд к ветвям дерева;
4) выбираются направления контуров;
5) записываются уравнения по методу контурных токов числом, указанным выше;
6) определяются контурные токи (решается система уравнений);
7) определяются токи во всех ветвях; обратим внимание на то, что через каждую хорду будет протекать только контурный ток:
но .
Получим систему уравнений МКТ формально. Воспользуемся стандартной ветвью.
Вспоминаем, что токи ветвей связаны с токами хорд следующим соотношением: , откуда становится ясно, что наши контурные токи – это и есть . Далее,
Система была неполная, но мы сменили базис и перешли к полной системе.
Отсюда можно определить:
Уравнение и есть формальное уравнение записи по МКТ. Здесь действительно учтены как независимые источники ЭДС, так и независимые источники тока. Количество уравнение получается автоматически. Также из уравнения становится ясно, что формальная запись и выглядит следующим образом:
.
Задание 1
Принципиальная схема цепи выглядит следующим образом:
Найдем количество уравнений. Так как в цепи присутствуют независимые источники тока, то мы имеем:
Теперь выберем независимые контуры. Пусть первый контур состоит из ветвей 1, 4, 5, и по нему течет ток I11 по часовой стрелке. Пусть второй контур состоит из ветвей 2, 4, 6, по нему течет ток I22 по часовой стрелке.
Запишем систему уравнений по методу контурных токов:
(R3+R4)*I11-R4*I22=-E6
(R1+R7+R4+R5)*I22-I11*R4 – J1*R5=E5
15 * I11 – 5 * I22 = -5,
-5 * I11 + 15 * I22 = 15;
Решим систему по методу Крамера. Найдем определители:
D = = 200, D22 = = 200, D11 = = 0.
Найдем контурные токи:
I11 = D11/D = 0 A; I22 = D22/D = 1 A
Теперь посчитаем токи во всех ветвях.
Через хорды текут только контурные токи, поэтому:
I3 = I22 = 0 A
I1 = I11 = 1 A
В ветви с источником тока течет ток, создаваемый этим источником:
I2 = J1 = 1A
Токи в остальных ветвях найдем как сумму контурных токов, текущих по ним, с учетом знаков:
I4 = I22 – I11 = 1 A
I6 = J1-I11 = -1 A
I5 = I22 + J1 = 2 A
Проверка
1) Балланс мощностей:
E5*I5 + E6*I6 +J2*(U2+I2*R2) = I1^2*R1+I2^2*R2+I3^2*R3+I4^2*R4+I5^2*R5+I1^2*R7
40 Вт = 40 Вт.
2) Проверка по первому закону Киргофа:
I1 = I5 + I3;
I1 = I2 + I4;
I4 = I5 + I6;
I2 + I6 = I3;
Задание 2
Принципиальная схема цепи выглядит следующим образом:
Найдем количество уравнений. Так как в цепи присутствуют независимые источники тока, то мы имеем:
Теперь выберем независимые контуры. Пусть первый контур состоит из ветвей 1 и 2, и по нему течет ток I11 против часовой стрелки. Пусть второй контур состоит из ветвей 1 и 3, по нему течет ток I22 против часовой стрелки.
Запишем систему уравнений по методу контурных токов, учитывая J1:
(R3 + R6 +R5) * I11 – (R5 + R6) * I22 = – (R3 + R6) * J1 – E6 + E1
– (R5 + R6) * I11 + (R2 + R5 + R6 + R7) * I22 = R6 * J1 + E6
20 * I11 – 10 * I22 = -30
-10 * I11 + 20 * I22 = 30
Решим систему по методу Крамера. Найдем определители:
D = = 300, D11 = = -300, D22 = = 300.
Найдем контурные токи:
I11 = D11/D = -1 A; I22 = D22/D = 1 A
Токи в ветвях найдем как сумму контурных токов, текущих по ним, с учетом знаков:
I2 = I7 = I22 = 1A
I6 = – I11 + I22 – J1 = 1A
I5 = I11 – I22 = -2 A
I4 = J1 = 1A
I3 = I11 + J1 = 0
I1 = I11 = -1A
Проверка
1) Балланс мощностей:
I3*I3*R3 + I4*I4*R4 + I5*I5*R5 + I6*I6*R6 + I2*I2*(R2+R7) = E6*I6 + E1*I1 + J4 * U4,
5 + 5 + 20 + 10 = 25 – 10 + 25,
40 = 40
2) Проверка по первому закону Киргофа:
I4 + I1 = I3;
I6 + I3 = I2;
I4 + I5 + I6 = 0;
I1 = I2 + I5;
Задание 3
Принципиальная схема цепи выглядит следующим образом:
|
Преобразуем данную схему. Ветвь 1 исключим. Позже ток в этих ветвях найдем через закон Киргофа. Далее, найдем сопротивление, эквивалентное сопротивлению между узлами 1 и 2 (участок схемы с ветвями 1, 5, 7, 8).
Rэ = 1/(1/R5 + 1/R4) = 8/3 (Ом)
И заменим этот участок на одну ветвь с сопротивлением, равным Rэ. Получим следующую схему:
Найдем количество уравнений. Так как в цепи присутствуют независимые источники тока, то мы имеем:
Начертим граф. Пусть ветвь 1 составляет дерево.
|
|||||
I22
|
Теперь выберем независимые контуры. Пусть первый контур состоит из ветвей 1, 4, 5, и по нему течет ток I11 по часовой стрелке. Пусть второй контур состоит из ветвей 2, 4, 6, по нему течет ток I22 по часовой стрелке.
Запишем систему уравнений по методу контурных токов:
I11*(R7+R3) – I22*R3 = E6 – E3
– I11*R3 + I22*(R2 + R3 + R4) = E3 + J1*R2
12*I11 – 4*I22=0,
32/3*I22 – 4*I11= 28;
Решим систему по методу Крамера. Найдем определители:
D = = 112, D22 = = 336, D11 = = 112.
Найдем контурные токи:
I11 = D11/D = 1 A; I22 = D22/D = 3 A
Теперь посчитаем токи во всех ветвях.
I1= J1 = 1 A
I2= I22 – J1= 2 A
I3 = I22 – I11 = 2 A
I4 = – I22= -3 A
I6 = I11 – J1 = 0 A
I7 = I11 = 1 A
· Теория, метод узловых потенциалов
Возьмём для примера ПЭС изображённую на рисунке 2.В изображённой цепи есть 3 узла. Так как любая(одна) точка схемы может быть заземлена без изменения токораспределения в ней, один из узлов схемы можно заземлить, то есть принять потенциал равным 0. Заземлим узел с потенциалом . По первому закону Кирхгофа для двух оставшихся узлов запишем систему уравнений:
Затем воспользуемся обобщённым законом Ома для участка цепи, содержащего источник ЭДС, позволяет найти ток этого участка по известной разности потенциалов на концах участка цепи и имеющейся на этом участке ЭДС E. По обобщенному закону Ома, запишем систему:
Подставим в и сгруппируем слагаемые с одинаковыми потенциалами:
– это и есть уравнения по МУП.
Уравнения имеют следующую структуру. Потенциал узла умножается на его собственную проводимость – сумма проводимостей всех ветвей, сходящихся к узлу. Из этого произведения вычтем потенциалы узлов, имеющие с рассматриваемым общие ветви, умножаем на взаимную проводимость этих узлов (сумму проводимостей всех ветвей, которые находятся между этими двумя узлами). Потенциал узла, потенциал который мы приняли равным нулю, в уравнения не входит. Матрица в общем случае будет симметрична, на главной диагонали будут стоять собственные проводимости узлов; эти элементы матрицы всегда будут иметь знак «плюс». Недиагональные элементы всегда будут иметь знак «минус». В правой части уравнений – записывается алгебраическая сумма произведений источников ЭДС на проводимости соответствующих ветвей, причем это произведение берется со знаком «+», если ЭДС направлена к узлу, и со знаком «–», если от узла.
Теперь рассмотрим случай, когда в цепи будут присутствовать источники тока (рис 3). Проводимость первой ветви в этом случае будет равняться нулю, и первое уравнение будет выглядеть следующим образом:
,
источник тока вписываем в правую часть со знаком «плюс», если он направлен к узлу и со знаком «минус» в противоположном случае. Количество уравнений не уменьшается, так как уравнения по
МУП не зависят от изначально выбранных направлений токов в ветвях. Количество уравнений по МУП рассчитываются по формуле:
.
Докажем правильность расстановки знаков, обратившись к стандартной ветви (рис 4). Рассмотрим схему, содержащую узлов, и рассмотрим стандартную ветвь, сначала без источника тока.
Здесь:
.
Значит
Для любого узла выполняется первый закон Кирхгофа (выбрасываем только собственный узел).
.
Учитываем, что узел к узлу никакого отношения не имеет, его можно вынести за скобку:
.
Отсюда
,
сумма проводимостей всех ветвей, сходящихся к узлу, умноженная на потенциал собственного узла, взятая со знаком «плюс», минус сумма произведений проводимостей между i-м и j-м узлом и потенциалов соответствующих узлов равна взятой со знаком «минус» сумме произведений источников на проводимости.
|
Теперь включим источник тока (рис 5). В данном случае он будет вытекающим. С учетом его наличия, уравнение по первому закону Кирхгофа будет выглядеть следующим образом:
.
Полученный результат также соответствует результату, полученному ранее для частного примера.
Если мы теперь посмотрим на уравнение
,
где в могут входить как источники тока, так и источники ЭДС, умноженные на проводимость, – собственные проводимости, берутся со знаком «+», – взаимные проводимости, берутся со знаком «–».
Получим эту же систему уравнений в стандартном виде, т.е. через стандартную ветвь. Для стандартной ветви:
.
Опираясь на закон Ома и записанные выше уравнения, получим:
.
Вспомним про редуцированную матрицу инциденций, умножим правую и левую часть на :
Сравниваем число уравнений и число неизвестных. Матрица дает нам N-1 уравнений, а число неизвестных – это число ветвей графа. Вспоминаем, что
Подставляем это в полученное ранее выражение:
Свели уравнение к полному. Получаем относительно :
Теперь можем найти все необходимое:
,
Замечание: Матрица не требует составления дерева, поэтому вычислительный алгоритм для машин будет относительно простым.
