Расчет параметров системы наблюдений в методе ОГТ

4)                для данного t0 годограф ОГТ является функцией только одного параметра – vОГТ, который называется фиктивной скоростью. 

Указанные особенности означают, что для аппроксимации наблюденного годографа ОГТ гиперболой необходимо подобрать удовлетворяющее данному t0 значение vОГТ, определяемое по формуле (vОГТ=v/cosφ). Это важное следствие позволяет легко реализовать поиск оси синфазности отраженной волны путем анализа сейсмограммы ОГТ по вееру гипербол, имеющих общее значение t0 и различные vОГТ.


1.3 Интерференционная система ОГТ


В интерференционных системах процедура фильтрации со­стоит в суммировании сейсмических трасс вдоль заданных ли­ний τ(х) с весами, постоянными для каждой трассы. Обычно линии суммирования соответствуют форме годографов полез­ных волн. Взвешенное суммирование колебаний разных трасс yn(t) является частным случаем многоканальной фильтрации, когда операторы индивидуальных фильтров hn(t) пред­ставляют собой δ-функции с амплитудами, равными весовым коэффициентам dn:

                   (1)

где τm-n – разность времен суммирования колебаний на трассе m, к которой относят получаемый результат, и на трассе n.

Соотношению (1) придадим более простую форму, учиты­вая, что результат не зависит от положения точки т и опре­деляется временными сдвигами трасс τn относительно произ­вольного начала отсчета. Получим несложную формулу, описы­вающую общий алгоритм интерференционных систем,

                            (2)

Их разновидности отличаются характером изменения весо­вых коэффициентов dn и временных сдвигов τn: те и другие могут быть постоянными или переменными в пространстве, а последние, кроме того, могут изменяться и во времени.

Пусть на сейсмических трассах регистрируется идеально ре­гулярная волна g(t,x) с годографом вступления t(x)=tn:

                           

Подставляя это в (2), получаем выражение, описывающее колебания на выходе интерференционных системы,  

                           

где θn=tn– τn.

Величины θn определяют отклонение годографа волны от заданной линии суммирования. Найдем спектр профильтрованных колебаний:

Если годограф регулярной волны совпадает с линией сумми­рования (θn≡0), то происходит синфазное сложение колебаний. Для этого случая, обозначаемого θ=0, имеем

Интерференционные системы строят с целью усиления син­фазно суммируемых волн. Для достижения такого результата необходимо, чтобы H0(ω) было максимальным значением мо­дуля функции Hθ(ω). Чаще всего применяют одинарные интерференционные системы, имеющие для всех каналов равные веса, которые можно считать единичными: dn≡1. В таком случае

В заключение отметим, что суммирование неплоских волн можно осуществлять с помощью сейсмических источников путем введения соответствующих задержек в моменты возбуждения колебаний. На практике эти виды интерференционных систем реализуют в лабораторном варианте, вводя необходимые сдвиги в записи колебаний от отдельных источников. Сдвиги можно подбирать таким образом, чтобы фронт падающей волны имел форму, оптимальную с точки зрения повышения интенсив­ности волн, отраженных или дифрагированных от локальных участков сейсмогеологического разреза, представляющих осо­бый интерес. Такая методика известна как фокусирование падающей волны.

2. Расчет оптимальной системы наблюдений метода МОГТ.

а) сейсмологическая модель разреза и ее параметры.

Пласт

1

2

3

4

5

Н

296

296

1090

495

395

V ,м/с

1585

2081

2477

3468

3667

G ,кг/м

2081

2160

2230

2388

2477

б) Определение требуемой степени подавления кратной волны-помехи.


A

B

K

∆t

-0,154

1,154

0,98

0,19





-0,103

1,103

0,99

0,14





-0,199

1,199

0,96

0,44





-0,046

1,046

0,99

0,14








0,11









tокр

tосиг

αкр

αсиг

Vкр

Vсиг

1,8

1,82

1,24547E-07

-9,84015E-06

1644,444

2392,308

1,8


1,24547E-07


1644,444


1,78


-1,79896E-12


1995,506


1,8


1,24547E-07


1644,444


1,8


-1,91803E-08


1644,444


1,82


-7,74134E-07


2173,626


1,82


-7,74134E-07


2173,626



в) Построение остаточного годографа кратной волны.



X

tкр(X)

tпол(X)

tпол1(X)

tпол2(X)

tпол3(X)

tпол4(X)

tпол5(X)

0

1,82

1,82

1,845

1,87

1,895

1,92

1,945

500

1,834479

1,831961

1,8568

1,881644

1,906491

1,931342

1,956197

1000

1,877247

1,867386

1,89176

1,91615

1,940555

1,964976

1,989411

1500

1,946439

1,924978

1,948632

1,972319

1,996038

2,019787

2,043567

2000

2,039368

2,002827

2,025572

2,048369

2,071218

2,094115

2,11706

2500

2,152963

2,09868

2,120397

2,142185

2,164043

2,185969

2,207959

3000

2,284142

2,210195

2,230827

2,251547

2,272353

2,293243

2,314215

3500

2,430059

2,33513

2,354668

2,374307

2,394047

2,413884

2,433816

4000

2,588222

2,471451

2,489919

2,508499

2,527191

2,545991

2,564897

Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6



Реклама
В соцсетях
рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать