Далее производят измерение диаметра цилиндра. Одинаковое число раз на том и другом конце цилиндра измеряют два взаимно перпендикулярных диаметра, слегка зажимая цилиндр между ножками штангенциркуля и держа его при этом перпендикулярно к длине масштаба. Результаты занести в табл. 2. Из всех результатов измерения берут среднее значение.
Таблица 2
Вычисление плотности вещества цилиндра
|
№ |
Диаметр d, мм |
Высота h, мм |
Масса m, кг |
||||||
|
i |
di |
Ddi2 |
Ddi |
hi |
Dhi |
Dhi2 |
mi |
Dmi |
Dmi2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
; .
При измерении внутренних диаметров ножки штангенциркуля вводят в трубку и разводят настолько, чтобы обе они прилегли к внутренним стенкам трубки; производят отсчет. Измерение повторяют несколько раз, поворачивая перед каждым из них трубку вокруг ее оси на некоторый угол (около 45°). Если штангенциркуль не приспособлен специально для измерения внутреннего диаметра трубки, то необходимо принять во внимание толщину обеих ножек; эта толщина обычно указывается на самом штангенциркуле.
Из результатов измерений по элементарным геометрическим формула вычисляют объем цилиндра.
Определение плотности вещества цилиндра. Измерение массы цилиндра производят при помощи весов. На одну чашу кладут цилиндр, на другую – разновесы. Их подбирают так, чтобы плечи весов оказались в равновесии. По результатам измерения массы и объема цилиндра определяют плотность его материала
.
Замечание.
Количество измерений в каждом из опытов указывается преподавателем.
Обработка результатов измерений производится в соответствии с требованиями методических указаний: «Методика обработки данных измерений физических величин». С ними следует ознакомиться до начала выполнения измерений.
Контрольные вопросы
1.Как произвести измерение линейных размеров тела с помощью микрометра, штангенциркуля?
2.Как определяется точность нониуса?
3.Каковы причины возникновения погрешностей при измерении линейных размеров тел, их объемов, плотностей, массы?
Лабораторная работа №6
ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ И ПРОВЕРКА ТЕОРЕМЫ ШТЕЙНЕРА МЕТОДОМ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ
Цель работы: изучить один из экспериментальных методов определения моментов инерции тел.
Приборы и принадлежности: трифилярный подвес, секундомер, штангенциркуль; набор тел подлежащих измерению.
Момент инерции I твердого тела относительно некоторой оси определяется выражением
,
где r – расстояние элемента массы dm от оси вращения.
В простых случаях величину момента инерции можно определять расчетом, а в сложных его приходится искать экспериментальным путем. Одним из удобных методов измерения моментов инерции твердых тел является метод трифилярного подвеса.
Теория трифилярного подвеса
Схема трифилярного подвеса приведена на рис. 6.
Подвижная платформа Р' подвешена к платформе Р на трех симметрично расположенных нитях АА', ВВ'., СC'. Платформа Р позволяет возбудить в системе крутильные колебания. Вращательный импульс, необходимый для начала крутильных колебаний, сообщается платформе путем специального приспособления, которое находится сверху прибора, приводящего в движение рычажок, связанный с диском. Этим достигается почти полное отсутствие других крутильных колебаний, наличие которых затрудняет измерения. Для удобства отсчета колебаний на платформе имеется метка, против которой при покоящейся платформе устанавливается указатель – проволока на штативе.
При повороте нижней платформы Р' (относительно верхней) вокруг вертикальной оси на некоторый угол j возникает момент сил, стремящийся вернуть платформу в положение равновесия. Если пренебречь трением, то на основании закона сохранения энергии для колеблющейся системы можно записать:
, (1)
где – кинетическая энергия системы, - потенциальная энергия системы, I – момент инерции платформы вместе с исследуемым телом, М – масса платформы с телом, z0 – начальная координата точки О' (при (j=0), z – координата точки О при текущем значении j. Точкой обозначено дифференцирование по времени.
Как следует из рис. 6,
координаты точки С в системе координат
(x, y, z) равны (r,0,0), а точка С' имеет
координаты (Rcosj0, Rsinj0, Z), где j0 – максимальный угол отклонения. Расстояние между точками С и
С' равно длине нити l. Записывая l через значение ее
координат (l2=x2+y2+z2, где x2=(Rcosj0-r)2, y2=(Rsinj0)2, z2=z2), получим:
(R cosj0 – r)2+ (R sinj0)2+ z2=l2
z2=l2-R2-r2+2Rrcosj0=Z02 – 2Rr(1-cosj0),
так как Z02=l2-(R-r)2= l2-R2+2Rr-r2.
Учитывая, что для малых углов отклонения j0 cosj0 » 1-j02/2, получим
Z2=Z02-Rrj0 2.(2)
Приравнивая корень из выражения (2), найдем, что при малых углах j
. (3)
Из (3) следует, что , (4)
так как Z0=l. Считая, что платформа совершает гармонические колебания, можем записать зависимость углового смещения в виде:
, (5)
где j0 – амплитуда отклонения, Т – период колебания, t – текущее время. Угловая скорость, являющаяся первой производной по времени, выражается так:
. (6)
В момент прохождения через положение равновесия
t=0, T/2,T,3T/2, ….(т.к. cos(2p/T) = ±1),
абсолютное значение этой величины будет
. (7)
На основании вышеизложенного – выражений (1) и (7) – имеем
. (8)
Подставляя в (8) выражение (4), получим
,
откуда (9)
По формуле (9) может быть определен момент инерции платформы и тела, положенного на нее, так как все величины в правой части формулы могут быть непосредственно измерены. Формула (9) справедлива при отсутствии в системе потерь энергии на трение, или при t>>T, где Т – период колебаний системы, а t – время, в течение которого амплитуда колебаний платформы заметно уменьшается (в 2 – 3 раза).
Параметры трифилярного подвеса.
r = (0,06±0,001) м; l = (0,61±0,002) м;
R = (0,12±0,001) м; m0 = (0,481±0,01) кг – масса пустой платформы.
Проверка теоремы Штейнера методом крутильных колебаний
Для однородных и симметричных тел справедлива теорема Штейнера, которая формулируется следующим образом: момент инерции I относительно произвольной оси равен сумме момента инерции I0 относительно оси, параллельной данной и проходящей через центр инерции тела, и произведения массы тела m на квадрат расстояния d между осями:
I=I0 +md2 .(10)
Справедливость теоремы Штейнера можно проверить при помощи трифилярного подвеса, для чего необходимо иметь два совершенно одинаковых тела. Оба тела симметрично располагают на платформе и определяют их момент инерции при таком расположении. Половина этой величины и будет давать момент инерции одного тела, находящегося на фиксированном расстоянии от оси вращения. Зная это расстояние, массу тела и момент инерции тела, положенного в центре платформы, можно проверить теорему Штейнера
Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 8
