Линейные электрические цепи

Линейные электрические цепи

 Министерство образования Российской Федерации

Государственное образовательное учреждение

высшего профессионального образования

Череповецкий Государственный Университет



Кафедра Электропривода и электротехники




Курсовая работа

по дисциплине «Электротехника и электроника»





Выполнил студент

группы 5 ЭН – 22

Малинин М.С.

Проверил доцент

Кудрявцева А.К.





г. Череповец

2007 г

СОДЕРЖАНИЕ


ВВЕДЕНИЕ. 3

ОСНОВНАЯ ЧАСТЬ. 6

ЗАДАЧА 1. 6

Метод контурных токов. 7

Метод узловых потенциалов. 9

ЗАДАЧА 2. 11

ЗАДАЧА 3. 13

ЗАДАЧА 4. 15

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ.. 17


ВВЕДЕНИЕ


Полупроводниковый диод, двухэлектродный электронный прибор на основе полупроводникового (ПП) кристалла. Понятие «Полупроводниковый диод» объединяет различные приборы с разными принципами действия, имеющие разнообразное назначение.

В полупроводниковых диодах используется свойство p-n перехода, а также других электрических переходов, а также других электрических переходов хорошо проводить электрический ток в одном направлении и плохо – в противоположном. Эти токи и соответствующие им напряжения между выводами диода называются прямым и обратным токами, прямым и обратным напряжениями.

По способу изготовления различают сплавные диоды, диоды с диффузионной базой и точечные диоды. В диодах двух первых типов переход получается методами сплавления пластин p- и n-типов или диффузии в исходную полупроводниковую пластину примесных атомов. При этом p-n-переход создается на значительной площади (до 1000 мм2). В точечных диодах площадь перехода меньше 0,1 мм2. они применяются главным образом в аппаратуре сверхвысоких частот при значении прямого тока 10 – 20 мА.

По функциональному назначению полупроводниковые диоды делятся на выпрямительные, импульсные, стабилитроны, фотодиоды, светоизлучающие диоды и т.д.

Выпрямительные диоды предназначены для преобразования переменного тока и выполняются по сплавной или диффузионной технологии. Прямой ток диода направлен от анодного А к катодному К выводу. Нагрузочную способность выпрямительного диода определяют: допустимый прямой ток Iпр и соответствующее ему прямое напряжение Uпр, допустимое обратное напряжение Uобр и соответствующий ему обратный ток Iобр, допустимая мощность рассеяния Pрас и допустимая температура окружающей среды (до 50 0С для германиевых и до 140 0С для кремниевых диодов).

Вследствие большой площади p-n-перехода допустимая мощность рассеяния выпрямительных диодов малой мощности с естественным охлаждением достигает 1 Вт при значениях прямого тока до 1 А. Такие диоды часто применяются в цепях автоматики и в приборостроении. У выпрямительных диодов большой мощности с радиаторами и искусственным охлаждением (воздушным или водяным) допустимая мощность рассеяния достигает 10 кВт при значениях допустимых прямого тока до 1000 А и обратного напряжения до 1500 В.

Импульсные диоды предназначены для работы в цепях формирования импульсов напряжения и тока.

Стабилитроны, называемые также опорными диодами, предназначены для стабилизации напряжения. В этих диодах используется явление неразрушающего электрического пробоя (лавинного пробоя) p-n-перехода при определенных значениях обратного напряжения Uобр = Uпроб.

Следует отметить основные причины отличия характеристик реальных диодов от идеализированных. Обратимся к прямой ветви вольт-амперной характеристики диода (u > 0, ί > 0). Она отличается от идеализированной из-за того, что в реальном случае на нее влияют:

·                 сопротивления слоев полупроводника (особенно базы);

·                 сопротивления контактов металл-полупроводник.

Важно, что сопротивление базы может существенно зависеть от уровня инжекции (уровень инжекции показывает, как соотносится концентрация инжектированных неосновных носителей в базе на границе перехода с концентрацией основных носителей в базе). Влияние указанных сопротивлений приводит к тому, что напряжение на реальном диоде при заданном токе несколько больше (обычно на доли вольта).

Обратимся к обратной ветви (u < 0, ί < 0). Основные причины того, что реально обратный ток обычно на несколько порядков больше теплового тока ίs, следующие:

·              термогенерация носителей непосредственно в области p-n-перехода;

·              поверхностные утечки.

Термогенерация в области p-n-перехода оказывает существенное влияние на ток потому, что область перехода обеднена подвижными носителями заряда, и процесс рекомбинации (обратный процессу генерации и в определенном смысле уравновешивающий его) здесь замедлен.



ОСНОВНАЯ ЧАСТЬ


ЗАДАЧА 1 Линейные электрические цепи постоянного тока

Для электрической схемы выполнить следующее:

·                   Упростить схему, заменив последовательно и параллельно соединенные резисторы четвертой и шестой ветвей эквивалентными, а источники тока преобразовать в источники напряжения. Дальнейший расчет вести для упрощенной схемы.

·                   Указать на схеме положительное направление токов в ветвях и обозначить эти токи.

·                   Определить токи во всех ветвях схемы методом контурных токов.

·                   Определить токи во всех ветвях схемы методом узловых потенциалов.



Метод контурных токов

Дано:

 

 

 

 

 



R1 = 19,5 Ом           E1 = 25,8 В

R2 = 60 Ом              E2 = 37,5 В

R3 = 90 Ом              E3 = 0 В

R4.1 = 150 Ом          I1 = 0,04 А

R4.2 = 600 Ом          I2 = 0 А

R5 = 165 Ом            I3 = 0 А

R6.1 = 40 Ом            R6.2 = 27,5 Ом

Решение:

1.                 Находим в схеме элементы, соединенные параллельно или последовательно, и заменяем их эквивалентными

R4 = R4.1· R4.2 / (R4.1 +  R4.2 ) = 150 · 600 / (150 + 600) = 120 Ом

R6 = R6.1 + R6.2 = 40 + 27,5 = 67,5 Ом

2.                 Определяем ЭДС

E1’ = I1 · R1 = 0,04 · 19,5 = 0,78 В

E2’ = I2 · R2 = 0 · 60 = 0 В

E1* = E1 – E1’ = 25,8 – 0,78 = 25,02 В

E2* = E2’ – E2 = 37,5 – 0 = 37,5 В

3.                 Составляем систему уравнений

 I1.1 · (R1 + R5 + R6) – I2.2 · R5 – I3.3 · R6 = E1

I1.1 · R5 + I2.2 · (R2 + R3 + R5) – I3.3 · R3 = – E2

6  – I2.2 · R3 + I3.3 · (R3 + R4 + R6) = 0

 Переписываем систему уравнений с числовыми коэффициентами

I1.1 · (19,5 + 165 + 67,5) – I2.2 · 165 – I3.3 · 67,5 = 25,02

– I1.1 · 165 + I2.2 · (60 + 90 + 165) – I3.3 · 90 = 37,5

I1.1 · 67,5  – I2.2 · 90 + I3.3 · (90 + 120 + 67,5) = 0

252 I1.1 – 165 I2.2  – 67,5 I3.3 = 25,02

– 165 I1.1 + 315 I2.2 – 90 I3.3 = 37,5

– 67,5 I1.1  – 90 I2.2 + 277,5 I3.3 = 0

4.                 Считаем определители системы

            252   – 165  – 67,5

Δ =    – 165        315  – 90     = 22 027 950 – 1 002 375 – 1 002 375 –

           – 67,5   – 90   277,5               

– 1 435 218,75 – 2 041 200 – 7 554 937,5 = 8 991 843,75

         25,02      – 165    – 67,5

Δ1 =   37,5        315      – 90     =  2 187 060,75 + 2 278 812,5 +

                 0       – 90      277,5

+ 797 343,75 – 202 662 + 1 717 031,25 = 4 726 586,25

                252     25,02  – 67,5

Δ2 =    – 165      37,5      – 90      =  2 622 375 + 151 996,5 –

                – 67,5     0       277,5

–                    170 859,375 + 1 145 603,25 = 3 749 115,375

                252     – 165     25,02

Δ3 =    – 165        315      37,5     =  371 547 + 417 656,25 + 531 987,75 +

              – 67,5     – 90         0  

+ 850 500 = 2 171 691

5.                 Определяем контурные токи

I1.1 = Δ1 / Δ = 0,526        

I2.2 = Δ2 / Δ = 0,417

I3.3 = Δ3 / Δ = 0,242

6.                 Используя II закон Кирхгофа, определяем токи в цепях

ί1 = I1.1 = 0,526 А                        ί4 = I3.3 = 0,242 А

ί2 = I2.2 = 0,417 А                        ί5 = I2.2 – I1.1 = – 0,109 А

ί3 = I2.2 – I3.3 = 0,175 А                ί6 = I1.1 – I3.3 = 0,284 А

7.                 Проверка

ί5 + ί1 – ί2 = – 0,109 + 0,526 – 0,417 = 0

ί3 – ί6 – ί5 = 0,175 – 0,284 + 0,109 = 0

Страницы: 1, 2



Реклама
В соцсетях
рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать