Физика

Связь между s и s' устанавл.на основании выраж. для напряж. поля.

Е= Е0 - Е'

Е0/e=Е0 - Е'     

s/e0=s/e0- s '/e0

s/e= s - s'

s'=(e - 1/e)´s

                      _   _    _

Связь между Е , D , Ю.

            _                 _

D= e0eE=(1+ж)´e0E=

      _         _

=e0E+жe0E0

_       _

D=e0E+Ю - связь

Теор. Гаусса при наличии диэлектриков.

Для воздуха и для вакуума две равные теор. Гаусса.

1) ѓDnds=åqi

        S                     i

2) òe0Ends=åqi

                               i

1)=2)

При наличии деэлектриков значимость 1) и 2) различна. В формуле 2) при наличии диэлектрика в прав. часть надо добавить алгебраич. сумму всех связанных зарядов 2)' òe0Ends=åqi+

                                                      i

+åqi'                                       

      i

Вел. связанных зарядов зависет от Еn.

Поток вектора эл. смещения сквозь произвол. замкн поверх. равен алгебраич. сумме всех свобод. зарядов заключ. внутри поверхности.

ѓDnds=åqi   - теор. Гаусса

S               i           при наличии диэлектрика.

Явление на границе двух диэлектриков .

Граничные условия.

Закон преломления линий поля.

 До сих пор мы рассм. диэл. вносимый в поле так что поверхность  его совпадала с эквипотонц. поверх. , а линии

_     _

Е и D были ^ поверхности.

                             

                                  _     _

Каково направление Е и D

         _     _

если Е и D не ^ эквипотонц. поверх.





Для построения картины поля внитри диэлектрика нужно знать граничные условия.

Граничные условия для нормальных  составляющих

_     _

Е и D.

Рассм. границу раздела двух диэлектриков.







Псть у 1) - e1

2) - e2

e2 > e1

Пусть   на   границе   раздела

                                              _

двух диэлектрикриков D направлен под углом a.  

                           _         _

Расскладываем D1 и D2 на состовляющие нормальную к поверхности и танген-циальную.

_     _     _

D1=D1n+D1t

_     _     _

D2=D2n+D2 t

Для применен. Теор. Гаусса надо построить замен. поверх.

Нухно выбрать цилиндрич поверхн.







Найдем поток вектора эл. смещения через замкн. поверх.

ФD=D2nDS - D1nDS

Найдем алгебр. сумму зар. попавших внутрь.

D2nDS´D1nDS=0

DS¹0

1) D2n=D1n

Cогласно связи.

e2e0E2n= e1e0E1n

2)      E1n/E2n = e2/e1

2) - втор. гранич. усл. показ. каково повидение Е на грпнице: En на границе раздела двух диэл. изменяется скачком.

Граничные условия для тангенц. состовляющей.

Для получ. этих гранич. усл. воспольз. теор.о циркуляции вектора напряженности электрич поля.

ѓЕldl=0

L

Нужно  построить  четеж  для

_

Е аналогично рис 1.

        _      _    _     _

(1) - Е1® Е1=E1n+E1t

        _      _    _     _

(2) - Е2® Е2=E2n+E2t

Для применения теор. о циркул. нужно выбрать замкн. контур. В качестве замкнутого контура выбираем прямоугольник стороны котор. ½½ границе раздела , высота h®0.

АВ=CD=а

Направление обхода по часовой стрелке.

ѓЕldl=0         L=ABCD

L

В каждой точке на расст AB E1t ½½ этому участку.

Поэтому циркуляция E1t на AB равна

                             B                   D

ѓЕldl=E1tòdl - E2tòdl=0

L                         A                   C

E1ta - E2ta=0

a¹0

3) E1t=E2t

У вектора напряженности поля при переходе через границу раздела двух диэлектриков не меняется тангенциальная состовля-ющая.

D1t/e1e0=D2t/e2e0

Используя 3) и связь между

_     _

D и E получим:

4)      D1t/e1e0=D2t/e2e0 -  4-ое условие .

На границе раздела двух     диэлектриков           тангенц.

              _      

сoставл. D изменися.

1,2,3,4 - условия позволяют правельно построить картину линий поля.

Закон преломления линий поля.

tga2=D2 t /D2n   tda1=D1 t /D1n

tga2/tga1= D2t ´D1n/ D2n´D1t = =D2 t /D1 t = e2/e1

5) tga2/tga1=e2/e1 - зак. преломления линий поля.

Угол больше в той среде где e больше.

Из 5) следует гуще линии поля располож. В диэлектрике где e больше.






e2< e1

Построить картину линий поля.





    Активные диэлектрики.

(диэлектрики с особыми поляризационными свойства-ми.)

Мы рассматривали поляриза-цию однородных , изотроп-ных диэлектриков.

 _         _

Ю=жe0Е

ж=const

При Е=0 у большенства диэл. Ю =0. (поляризация исчезает)

Сущ. диэлектрики с нелинейной     зависемостью.

_       _

Ю от Е.

 _          _

Ю ¹жe0Е

2) Ю = f(E)

Это первый тип диэл. с особыми свойствами предста-вляет собой класс сигме-нтодиэлектриков.

У сигментодиэлектриков 2) представляет собой петлю гистерезиса.







Петля гистерезиса 1,2,3,4,5,6,1

Область 0,1 - область первич-

ной поляризации.

                             _              _

При уменьшении Е вектор Ю

убывоет по кривой 1,2,3.

        _

При Е=0 в диэлектрике сох-

раняется  остаточная поляри-

           _

зация Ю 0.

 _

Ю =0 в т. 3 т.е. при внеш. поле обратного направления.

             



                Лекция.

          Постоянный ток.

Проводимость металлов и газов.

Электрический ток - направленное движение зарядов.

Носители заряда - заряды создающие ток.

В электролитах - ионы

    металлах - электроны

    газах - ионы и электроны.

Проходимостью тока - назв. прохождение зарядов через вещество.

Типы проводимости - ионная , электронная , смешанная.

Независимо от вида проводимости для тока приняты следующие характеристики:

1)      I - сила тока.

2)      j - плотность тока.    

Сила тока - физ. вел. численно равная заряду переносимому через поперечное сечение проводника за 1 с. (скалярная вел.)

[ I ]=A

(1)     I=q/A

 1А = сила тока при прохождении которого через поперечное сечение проводника в 1 с переносится заряд в 1 Кл.

А - четвертая основная единица в Си.

Направлением тока считают направление положительных зарядов.

Если сила тока постоянна и направление постоянно , то говорят о постоянном токе.
(1) - справедлива для постоянного тока.

Если сила тока меняется со временем то (1) запис. следующую 2) i=dq/dt.

На основании (2) можно получить кол- во заряда переносимого через поперечное сечение проводника за единицу времени dq=idt.

                 t

3)   q=òi(t)dt        

                0

Плотность тока - векторная характеристика.

По определению постоянного тока плотность тока равна

      _

4) ½j½=I/S^     S^- ^ току

Плотность тока - физ. вел. численно равная заряду переносимому за 1с через единичную площадку поперечного сечения расположенного ^ току.

Если ток меняется 5) j=di/dS^

формула 5) дает возможность находить силу тока.

6) di=jdS^=jndS

интегрируем лев. и прав. часть.

                    _  _

7) i=òjndS =òjdS

           S                S

Из 7) следует что сила меняющегося тоеа численно = потоку вектора плотности тока через площадь поперечного сечения.

Единицей плотности тока явл. А/м2.

Связь между плотностью тока и скор. направленного движения носителей тока.

В любом веществе проводящем ток носители тока учавствуют в непрерывном чаотич. движ.

uт=<u>cр   uт- тепловая скор.

Направленное движ. это движение которое налагается на хаотич. тепл. движ. и вынуждает носителей двигаться в определенном направлении.

<u>cр- ср. знач. скор. направленного движ.

Плотность тока явл. функцией. j=f(n, qэл, <u>)

1) j= qэл´n<u>

Для док. рассмотрим проводник постоянного сечения цилиндрич. формы.







n - число носителей тока

qэл- известно

2)      j=I/S=q/St

q - вел. заряда переносимого через попереч. сечение S за время t.

l=<u>

V=lS=<u>S

qv= qэлnV - через S^ за 1с.

q=qv´t

Подставим в 2)

i= qэлnV´St/St     _         _

Отсюда следует  j=qэлn<u>

Условия существования тока.

         Источники тока.

     Э.Д.С. источника тока.

Необходимые усл. сущ. тока.:

1) наличие носителей тока

2) наличие сил вынуждающих носителей тока двигаться

3) наличие разности потенциалов вдоль поверхности проводника.

Рассм. отрезок проводника.






Для длительного поддержания тока необходимо какимто образом положительные носители тока с конца 2 перенести на торец 1.

Движение носителей тока внутри образца происходит под действ. силы электрич. природы.

Движение зарядов прекратится очень быстро: положительные скапливаются на конце 2.

Перенос зарядов из 2 в 1 осуществить невозможно (это означало бы движения (+) против Е ).

Такой перенос можно осуществить только с помощью силы другой природы не электрич. происхождения.

Этот перенос реализует устройство называемое источником тока.

За счет действия источника тока внутри проводника появл. электрич. поле напряженностью Е. 

Поскольку Е поверх. проводника , то поверх. проводника не явл. эквипотонц.

j2< j 1

j2 - j 1= Dj

Источ. тока независ. от принципа работы характеризует e - Э.Д.С. и r - внутр. сопротивл.

Э.Д.С. - называют работу совершаемую сторонними силами по перемещению единич. полож. зар. на замкнутом участке цепи.

1) e=A*/q

[e]=B 

Втор. определение Э.Д.С.

                                          2

A=q(j2 - j 1)=qòЕldl

                                         1

Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7



Реклама
В соцсетях
рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать