Физика

                                       2

2) A*=A1,2*= qòЕl*dl

                                      1

E* - напряженность поля сторонних сил.

E*=F*/q

Подставим 2 в 1.

               2

3) e=òЕl*dl

               1

Для замкн. цепи в 3) нужно взять контурный интеграл.


4) e=ѓЕl*dl

                L

Э.Д.С. - в замкнутой цепи = циркуляции вектора напряженности поля сторонних сил.

Зак. Ома в интегральной форме.

(обобщенный закон)

I=(j2 - j 1)/R=U/R

R=r´(l/S) для цилиндрич проводников.

r - удельное сопротивление.

U=j2 - j 1 совпадают только для однородного участка цепи.

На осн. зак. сохр. энерг. можно  получить зак. Ома в

общей форме, из которого следуют частные случаи.

Обобщенный закон Ома  -

закон для неоднородного участка цепи.

Неоднородный участок - участок содержащий источник тока.





I=((j2 - j 1)±e)/R1,2 - обобщенный закон.

R1,2=R+ r

Со знаком + e берется тогда кокда сила тока  от + к - .

Со знаком - e тогда когда о  - к +.

(j2 - j 1)±e =U

Рассм. частный случай.

1) случай e=0   

 I=(j2 - j 1)/R=U/R

2) случай: замкнутая цепь

j1=j2                 j2 - j 1=0

3)  I=e/(R+r)

Зак. Ома в дифференциальной форме.

Рассм. проводник переменного сечения.





Выделим внутри элементарный объем , длинна - dl , площадь поперечн. сечения dS.   

dR=r´(dl/dS)

Выделим объем соответствующей однородному участку цепи.

dI=dU/dR

dI=dU/(r´(dl/dS))

dI/dS=(1/r)´(dU/dl)

j=(1/r)´E

1/r =g - удельная проводимость.

_     _

J=gE    плотность тока в данн. точке проводника = произведению удел. Проводимости этого проводника на напряженность в этой же точке. C учетом сторонних сил для неоднородн. участка цепи зак. Ома будет:

_     _   _

j=g(E+E*)

                   Лекция.

Дополнительные оапределения Э.Д.С.

Для замкн. цепи зак. Ома будет

I=e/(R+r)

III) e=IR+Ir

IR - падение внеш. напряжения.

Ir - падение внутр. напряжения.

Электродвижущая сила источника тока = сумме падений напряжения на внеш. сопр. и на внутр. участке.

Из III можно прийти  к заключению что если R>>r (источник тока разомкнут) R®¥.

IV) e=IR Э.Д.С.= напряжению на клемах разомкнутого тока.

         Газовый разряд.

Ионизация. Рекомбинация газов.

Газы  явл. диэлектрками , и в обычных условиях не проводят эл. ток.

Все газы сост. из нейтральных атомов и малекул.

Если каким либо образом создать носители тока в газах , то они станут проводниками.(ионизация).

: УФ , R - лучи , g - изл. , a , b частицы - внешние ионизаторы.

Ионизация - это превращение нейтральных атомов и малекул в ионы.

Электроны в атомах удерживаются силами куллоновск. притяжения.

Для удаления электрона необходимо сообщить энергию равную или превышающую энергию его связи с ядром (инергия ионизации Ei).

Ei =от 5 до 20 эВ





Электрон и ион могут перемещаться под действ. эл. поля.

Свободн. электроны сталкиваясь с нейтральными атомами может войти в его состав создавая отрицательный ион.

В результате ионизации возник. 3 вида носителей тока: +ион , -ион , электрон.

Возникают два направленных друг к другу встречных потока образующие эл. ток.

Одновременно с ионизацией в газе происходит рекомбинация газа заключающаяся в исчезновении носителей тока.

Под действием внешнего ионизатора мощностью Dn.

(показавает сколько электронов образуется в 1 м3 за 1с.)

1) В нач. момент времени И>Р.

2) Спустя некоторое время И=Р n+=n_ устанавливается равновесие концетрации носителей тока n.

3) После выключения. И<Р

спустя время t  n=0.

При выполнении ситуации 2) прохождение эл. тока через газы назв. газовыми разрядами.

Число рекомбинирующих ионов в единицу времени в 1м3 оказывается пропорциональным концентрации полож. и отр. Ионов.

Dnr = rn2       r - коэфф. рекомбинации.

В ситуации 2  Dni =Dnr

 Dni = rn2           

1) n=Ö(Dni /r)

Различают два вида газовых разрядов.

1) несомостоятельный

2) самостоятельный.

Несамостоятельный разряд - такой разряд для поддержки которого необходим внеш. ионизатор.

Самостоятельный разряд - разряд без внешнего ионизатора.

Вольтамперная характеристика газового разряда.

Зак. Ома для газового рязряда.

Прохождение тока через газы удобно изучать с помощью схемы.






Для того чтобы существовал  ток для газового ионизатора нужен внеш. ионизатор.





В области 1 с увеличением U прямо пропорционально растет сила тока.

В области 1 справедлив закон Ома для газов.

В обл. 2 наблюдается отклонение от прмолин. завис. и от зак. Ома.

Обл. 3 - обл. насыщения : все носители тока падают на электроны.

Обл. 1 - обл. слабых полей.

j=j++j_         j+qэлn+<u+>i

В равновесии qэл(+)=(-)=e в силу преимущества однократной ионизации.

n+=n_=n

j=en(<u+>+<u_>)

Опыт показывает что скор. напр. движ. зависит от вел. напряженности эл. поля и подвижности.

u+=b+E

u_=b_E

u+,u_ - подвижность носителей тока.

u+>b_       b=u/E

Подвижность - это физ. вел. числ. = скор. упорядоч. движ. носителей тока под действием эл. поля единичной напряженности.

[b]=м2/(В´с)

1) j=e´n(b++b_ )E - зак. Ома.

Произведение равновесной концентрации на элементар. заряд носителей тока на сумму подвижностей и на напр. эл. поля.

2) j=gE

g=e´n(b++b_ )        g=1/r

g - удельная проводимость

3) jн=e´Dni´d

d - расст. между электродами.

Dni - мощность ионизатора.

        Ударная ионизация.

Самостоятельный газовый разряд.

При больших напр. поля свобод. электроны ускоряются до таких энергий которых достаточно для электронным ударом.





В обл. 4 в нутри газа появл. собственный источник ионизации , ударной ионизации.

Число электронов резко возрастает.

Лавинообразный процесс.

В обл. 4 наличие внеш. ионизации необходимо для поддеожания заряда.

При дальнейшем увеличении напр. поля в обл. 5 энергию достаточную дляионизации получают ионы.

В обл. 5 разряд становится самостоятельным. при этом сила тока увелич. Практически без изменения Е.

Напряженность при котор. происпереход из несомост. В самост. разряд. разряд назв. напряжением зажигания или пробоя.

Типы самостоятельных газовых разрядов.

1) тлеющий

2) искровой

3) дуговой

4) коронный

(в Трафимовой)

Зак. Джоуля - Ленца в интегральной и диффер. форме.

На внеш. сопротивлении  в любой электрической цепи выделяется кол - во теплоты.

1) Q=I2Rt

За время t при протекании силы тока при протекании силы тока в нем выделится кол-во теплоты Q. (интегральная форма)

Получим зак. в диффер. форме.

Для этого рассм. внутри проводника с сопр. R элементарный объем dV=dS´dl





dR= r dl/dS

Запишем вместо 1)  кол-во теплоты выдел. в этом объеме за время dt.

2) dQ=j´(dS)2´r´(dl/dS)´dt

 (dQ/dVdt)=rj2

3) wт=rj2    j=gE

wт =r´g2E2=(1/g)g2E2

3¢ ) wт =gE2

Работа и мощьность тока, КПД тока.

e=А*/q      A=qe=eIt

полная мощность источника тока  P=A*/t=Ie

P=I( IR­+Ir)=I2R+I2r

P=Pполез+Pбезполезн

h=Pполез/P

Основные положения КЭТ.

1) При кристаллизации металлов из расплава атомы их теряют электроны. При этом возникают полож. заряж. ионы и свободные электроны. Если кажд. атом теряет по эл-ну, то nат=nэл=(D/m)·Na. Своб. эл-ны способны перемещаться по всему объёму металла.

2) Все металлы имеют кристаллич. структуру, в основе которой лежит кристаллич. решётка кубич. формы с положит. ионами в узлах. Таким образом решётка прозрач. для эл-нов.

3) Своб. эл-ны, оторванные от атомов, становятся коллективной собственностью всего металла. Они соверш. хаотич. тепл. движение. При этом эл-ны ведут себя подобно одноатомным мол-лам идеал. газа, подчиняясь статистике Максвелла. Своб. эл-ны принято назыв. “электронным газом”. Для эл-нов по ф-ле, известной из МКТ можно определить сред. скор. теплового движения:

áVтñ=Ö(8KT)/(pm)»105м/c. 4) Своб. эл-ны, сталкиваясь с ионами, расположенными в узлах решётки, отдают им свою кинет. энергию. Этим обусловлено сопротивление проводников.

5) При приложении внешн. эл. поля напряжённостью E на хаотич. тепл. движение эл-нов накладывается упорядоченное движение. При этом возникает эл. ток. áVñ « áVTñ

Оценим áVñ по ф-ле j=qэлnáVñ=enáVñÞ

Þ áVñ=j/(en); n~1029м-3, j(Cu)=107А/м2Þ

Þ áVñ~10-3м/с. Суммарн. скор.áVSñ=áVñ+áVTñ

Поскольку áVñ « áVTñ, то áVSñ » áVTñ

Закон Ома в КЭТ

Основные положения КЭТ позволяют вывести ф-лу закона Ома как ф-цию параметров носителей тока. Для вывода используем соотношение j=enáVñ. Пусть к проводнику приложено внешнее поле E. Своб. эл-ны придут в движение. На эл-ны будет действ. сила со стороны поля F=eE.E=constÞa=const.

F=eE=ma (по II з-ну Ньют.). a=(eE)/m

Для равноуск. движ. Vt=V0+at

ср. длина своб. пробега álñ~d расст. между ионами; t-время своб. пробега.

Скорость электрона

Vt=Vmax=at - до столкновения с ионом

V0=0 - после столкновения с ионом

áVñ=(V0+Vmax)/2=Vmax/2=(at)/2=(eEt)/2m;

t = álñ/áVSñ = álñ/áVTñ;

áVñ = [(eE)/2m] · álñ/áVTñ;

j=enáVñ=[(e2nE)/2m]·álñ/áVTñ з-н Ома в КЭТ

j=gE Þ g=(ne2álñ) / (2máVTñ)

Закон Джоуля-Ленца в КЭТ

Нагревание проводника, согласно КЭТ, объясняется столкновением электронов с ионами кристал. решётки. Рассчитаем кинет. энергию отдельного эл-наперед столкновением с ионом, полученную им за счёт поля: W1=(mV2max)/2.

Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7



Реклама
В соцсетях
рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать рефераты скачать